Двоконтурний параметричний підсилювач. Напівпровідникові параметричні підсилювачі Параметричний підсилювач принцип роботи

З попереднього параграфа випливає, що введенням в коливальний контур змінної ємності або індуктивності можна при відповідному законі зміни параметра здійснювати посилення коливань. найпростіша схемаодноконтурного параметричного підсилювача зі змінною ємністю зображена на рис. 10.14, а. Нелінійна ємність знаходиться під впливом двох напруг: сигнального з частотою і накачування з частотою.

Розділові конденсатори захищають генератор накачування і джерело сигналу від постійної напруги використовуваного для встановлення робочої точки на вольт-фарадні характеристиці варикапа. Блокувальний дросель перегороджує шлях в ланцюг джерела струмів високої частоти.

Розглянемо спочатку режим роботи підсилювача при точному дотриманні умови. У цьому, так званому синхронному режимі комбінаційна частота сон - збігається з частотою так що в контурі існує ток тільки на частоті. Схема заміщення для синхронного режимупредставлена ​​на рис. 10.14, б для випадку відповідного негативною речової провідності

Мал. 10.14. Одноконтурний параметричний підсилювач (а) і схема заміщення (б)

Символом позначена сума ємності конденсатора контуру і середньої ємності варикапа (відповідної постійній напрузі ).

Для спрощення аналізу джерело ЕРС сигналу, включений в контур послідовно, замінений на рис. 10.15 генератором струму, підключеним паралельно контуру і шунтуватися внутрішньої провідністю G. Провідність навантаження включає в себе також провідність, що враховує втрати потужності в елементах контуру. Шунтування провідності навантаження негативною провідністю зменшує сумарну провідність і таким чином підвищує добротність контуру. Виходить ефект посилення.

Складемо вираз для коефіцієнта посилення в вигляді відношення потужності сигналу на виході підсилювача до максимальної потужності, яку можна отримати за відсутності параметричної модуляції. Як відомо, максимум потужності, що виділяється в провідності навантаження (при відсутності посилення), досягається при При цьому потужність сигналу

(I - амплітуда струму генератора).

При підключенні додаткової провідності напруга на виході буде, а потужність, що виділяється в провідності навантаження,

Звідси коефіцієнт посилення потужності

Нагадаємо, що - негативна величина.

З цього виразу безпосередньо випливає умова стійкості параметричного підсилювача (в синхронному режимі)

звідки критичне значення коефіцієнта параметричної модуляції

де - добротність контуру з урахуванням.

Зауважимо, що при, т. Е. Коли параметрическая модуляція компенсує втрати тільки в посилення по потужності одно всього лише чотирьом.

Мал. 10.15. Одноконтурний параметричний підсилювач (до схеми на рис. 10.14, а)

На практиці при посиленні реального сигналу, фаза якого не відома, а частота може змінюватися в деякій смузі, дотримання умов синхронного режиму неможливо. Нехай частота сигналу буде не точно а, де - невелике відхилення, що не виходить зі смуги прозорості коливального контуру. Тоді комбінаційна частота буде сон -) При цьому в смузі пропускання контуру виявляються два коливання: одне з частотою (корисний сигнал) і інше з частотою (комбінаційна частота).

Співвідношення між амплітудами зазначених двох коливань залежить від глибини модуляції ємності і величини. Докладний аналіз, який тут не наводиться, показує, що при значеннях, близьких до критичного [см. (10.42), і відносно малою розладі Q амплітуди обох коливань приблизно однакові. Виникають биття і пов'язані з цим наслідки (пульсація амплітуди і зміни фази результуючого коливання). Можна, правда, показати, що навіть при розбіжності частот середня за період биття потужність коливань більше, ніж за відсутності параметричного впливу, т. Е. Що і в цьому, так званому бігармонічні, режимі має місце посилення сигналу. Однак подібний режим роботи підсилювача не завжди прийнятний.

Від недоліків, властивих одноконтурного параметричного підсилювача, вільна схема, розглянута в наступному параграфі.

Може бути, не кожен намагався подумати над тим, що являє собою посилення.

Ми не можемо посилити електричні коливання, не витративши на це відому потужність. Посилені коливання будуть мати велику амплітуду, їх енергія зросте. Надлишок енергії не може виникнути з нічого. Він повинен бути введений ззовні.

Так насправді і відбувається. Підсилювач не може працювати без харчування, без введення в нього енергії, причому енергія повинна бути введена в систему так, щоб наявні в ній електричні коливання посилилися. Введення енергії повинен відбуватися в такт з коливаннями, інакше існуючі коливання можна не збільшити, а заглушити.

До нових видів підсилювачів відносяться так звані параметричні підсилювачі. Познайомимося з їх роботою.

Коливальний контур складається з котушки індуктивності і конденсатора. Величини індуктивності і ємності є одними з параметрів контуру. Згадаймо, чому дорівнює напруга на конденсаторі при підведенні до нього якогось заряду. Воно дорівнює:

де і - напруга на конденсаторі; q - його заряд, а С - його ємність.

Напруга прямо пропорційно величині заряду і обернено пропорційно ємності конденсатора. З цього виразу випливає, що для збільшення напруги на конденсаторі необов'язково збільшувати його заряд, т. Е. Повідомляти йому додаткову порцію електрики. Цього можна домогтися також шляхом зменшення ємності конденсатора.

Якщо в контурі відбуваються електричні коливання, то заряд і, отже, напруга на конденсаторі змінюються синусоидально. Два рази протягом періоду заряд на обкладинках конденсатора буде найбільшим.

А що станеться, якщо ми як раз в ці моменти зменшимо ємність конденсатора? Заряд конденсатора від цього не зміниться, але напруга на конденсаторі зросте у стільки ж разів, у скільки разів зменшилася ємність конденсатора.

Але збільшення напруги на конденсаторі означає збільшення амплітуди коливань, їх посилення. Таким чином, для посилення коливань в контурі можна в моменти найбільшого заряду конденсатора зменшувати його ємність, з тим щоб в моменти повного розряду конденсатора повертати ємність конденсатора до його початкової величини. Два рази протягом періоду коливань доведеться ємність збільшувати і 2 рази повертати її до початкового значення. Робити це треба в такт з колебаніямі- точно в моменти найбільшого заряду і повного розряду - і в фазі з ними - зменшувати в моменти повного заряду і збільшувати в моменти повного розряду.

Користуючись таким способом, можна посилити коливання в контурі. Так як посилення здійснюється шляхом зміни одного з параметрів контуру, то такий спосіб отримав назвупараметричного посилення.

Природно, що посилення і тут не відбувається без витрати енергії. В конденсаторі між пластинами існує електричне поле, і щоб розсунути пластини, треба затратити відому енергію (що дорівнює.

Ця енергія збільшує поле конденсатора, внаслідок чого і зростає напруга на ньому. У моменти повного розряду конденсатора збільшення його ємності до початкової величини не супроводжуватиметься повідомленням йому будь-якої додаткової енергії, так як зближення пластин не зустрічав протидії поля, яке відсутнє (іншого роду втрати енергії на відновлення початкової ємності конденсатора ми для простоти не враховуємо).

Практичне здійснення параметричного підсилювача не представляє особливої ​​складності. Для цієї мети можна скористатися, наприклад, напівпровідникових діодом. У діода є запірний шар, в якому відсутні вільні носії зарядів. Цей шар знаходиться між шарами різної провідності. Таким чином, діод по суті являє собою конденсатор. Відстань між «пластинами» цього конденсатора, т. Е. Товщина запірного шару, залежить від знака і величини напруги в обох шарах. При підведенні напруги в «прямому» напрямі товщина шару зменшується, при підведенні напруги зворотного значення вона збільшується. Змінюючи напругу на шарах діода, можна змінювати за потрібне чином ємність «конденсатора», яким є діод. Діод являє собою «конденсатор змінної ємності» у якого зміна ємності може управлятися тими ж коливаннями, які треба підсилити, а електроживлення він отримує від генератора, який часто називають генератором накачування.

Збільшення амплітуди коливань, їх посилення не можуть бути нескінченні. Після досягнення певної межі пристрій почне генерувати коливання - перетвориться в параметричний генератор.

Сучасні діоди дозволяють параметричних підсилювачів працювати на дуже високих частотах- до декількох десятків тисяч мегагерц.параметричні підсилювачіхарактерні дуже малими власними шумами. Якщо на запірний шар подати деякий негативний зсув, то вільні носії зарядів будуть в цьому шарі практично відсутні і шуми виявляться зведеними до незначної величини.

Як зауважив, напевно, читач, у параметричних підсилювачів дуже багато спільного з регенеративними підсилювачами. Ця схожість простягається ще далі. Можливо пристрій свого роду «сверхрегенератівниміпріємникамі» параметричних підсилювачів. Принципи дії сверхпараметріческого і сверхрегенератівниміпріємникамі підсилювачів по суті аналогічні. Параметричний підсилювач певну кількість разів на секунду доводиться до генерації, яка тут же гаситься (так само працює і сверхрегенератора). Параметричний сверхрегенератора дозволяє посилювати потужність сигналу в деяких випадках в десятки мільйонів разів.

Принципова схема двухчастотного або, як його часто називають, двоконтурного підсилювача зображена на рис. 10.16. Перший, сигнальний, контур налаштовується на центральну частоту спектра сигналу (резонансна частота), а другий, «холостий», контур - на частоту сміття, досить сильно відрізняється від.

Частота накачування вибирається з умови

(10.43)

При виборі частоти виходять з умови, що частота сигналу знаходиться поза смуги прозорості допоміжного контуру. Але комбінаційна частота повинна знаходитися поза робочою смугою сигнального контуру.

При виконанні цих умов на сигнальному контурі буде існувати лише одне напруга частоти, а на допоміжному контурі - частоти. Вважаючи амплітуди цих напруг малими в порівнянні з можна замінити нелінійну ємність, спільно з генератором накачування, лінійної параметричної ємністю, що змінюється з частотою, як це було зроблено в § 10.5.

Мал. 10.16. Двочастотний параметричний підсилювач

Тоді під впливом напруги сигналу в ланцюзі змінної ємності виникає (крім інших складових, які не становлять в даному випадку інтересу) струм

[См. 10.36)]. Тут.

На опорі холостого контуру струм створює падіння напруги

Еквівалентну ЕРС, що впливає на ємність С запишемо, як і в § 8.16 [см. (8.99)], у формі

Комбінаційний ток обумовлений цієї ЕРС, за аналогією з виразом (10.44) буде

Зауважимо, що фаза накачування і частота (він у натуральному вираженні (10.45) відсутні.

З урахуванням наведеного вище співвідношення для останню рівність можна записати у формі

Як бачимо, по відношенню до сигнального контуру нелінійна ємність разом з генератором накачування і холостим контуром може бути заміщена провідністю, що враховує знайдений струм

Комплексна амплітуда цього струму

Комплексна амплітуда напруги на сигнальному контурі Отже, провідність, шунтирующая сигнальний контур, буде

(10.46)

де - функція комплексно-сполучена функції

Для резонансу, коли отже, опір допоміжного контуру буде і формула (10.46) набуває вигляду

На схемі заміщення, представленої на рис. 10.17, елементи, розташовані зліва від штриховий лінії, відповідають сигнальному контуру підсилювача, а праворуч - нелінійної ємності разом з допоміжним конт ром. Отримана схема по суті збігається зі схемою одноконтурного підсилювача (див. Рис. 10.15). Різниця лише в способі визначення еквівалент ної негативної провідності.

Подробиці, пов'язані з визначенням комбінаційних коливань і наведені з метою залучення уваги до наступних переваг двоконтурного підсилювача:

а) еквівалентна негативна провідність, а отже, і посилення потужністю не залежать від фази напруги накачування.

б) не потрібно дотримання певного співвідношення між частотами

Обидва ці властивості двох контурного підсилювача пояснюються тим, що повна фаза комбінаційного струму в вираженні (10.45), що визначає характер еквівалентної провідності по суті є різницею фаз напруг накачування. Перша з них має вигляд а друга (без урахування). При утворенні різниці випадає, а різницева частота в будь-якому випадку збігається з частотою сигналу (оскільки).

Коефіцієнт посилення двоконтурного підсилювача при резонансній частоті можна визначити з виразу, аналогічного формулою (10.40):

де обчислюється за формулою (10.46), - провідність навантаження сигнального контуру.

При відхиленні частоти сигналу від резонансної частоти і відповідно частоти від модуль опору зменшується, що призводить до зменшення модуля і, отже, коефіцієнта посилення потужності.

Грунтуючись на виразі (10.46), можна обчислити АЧХ і смугу пропускання двоконтурного підсилювача.

Умова стійкості підсилювача в даному випадку можна записати у формі

Розглянемо енергетичний баланс в двохчастотному підсилювачі в залежності від співвідношення частот Нехай задані частота і потужність сигналу на вході підсилювача. Так як з підвищенням допоміжної частоти модуль негативної величини збільшується [см. (10.46)], то і також зростає [см. (10.48)]. Потужність сигналу на виході підсилювача

Для визначення необхідної потужності генератора накачування Рсон, а також потужності виділяється у допоміжному контурі, скористаємося теоремою Менлі-Роу. На підставі виразу (7.104) можна записати наступні співвідношення:

(Знак мінус в останньому виразі опущений, так як очевидно, що ця потужність відбирається від генератора накачування.) Співвідношення потужностей ілюструється рис. 10.18. З цього малюнка видно, що на допоміжному контурі виділяється потужність, більша, ніж на сигнальному. Таким чином, хоча з підвищенням частоти потужність і росте, розподіл потужності, що відбирається від генератора накачування, змінюється на користь частоти Незважаючи на це, часто працюють в режимі так як при посиленні слабкого сигналуосновне значення має не ступінь використання потужності, а відношення потужності

Для ілюстрації кількісних співвідношень в двохчастотному параметричної підсилювачі наведемо такий приклад.

Нехай потрібно здійснити посилення сигналу на частоті при ширині спектра

Вихідні дані першого (сигнального) контуру: характеристичний опір Ом; внутрішній опір джерела сигналу, шунтуючі контур,; опір навантаження.

Вихідні дані другого (холостого) контуру: резонансна частота; характеристичний опір Ом; опір навантаження.

Перш ніж обчислювати необхідну варіацію ємності варикапа, знайдемо граничну величину провідності яку можна підключати до сигнального контуру при заданій ширині спектра сигналу

Максимальна добротність сигнального контуру (при шунтуванні негативною провідністю), очевидно, не повинна перевищувати

При результуюча провідність, шунтирующая перший контур, повинна бути не менше

На закінчення відзначимо основні переваги та недоліки параметричного підсилювача.

Важливою перевагою параметричного підсилювача є відносно низький рівень шумів в порівнянні з транзисторними або ламповими підсилювачами. У § 7.3 зазначалося, що головним джерелом шумів в транзисторному і ламповому підсилювачахє дробовий ефект, обумовлений хаотичним перенесенням дискретних зарядів електронів і дірок (в транзисторі). В параметричному підсилювачі аналогічний ефект має місце в приладі, що здійснює модуляцію параметра. Наприклад, зміна ємності варикапа відбувається за рахунок переміщень електронів і дірок. Однак інтенсивність потоку носіїв електрики в варикапа в багато разів менше, ніж в транзисторі або лампі. В останніх інтенсивність потоку визначає безпосередньо потужність корисного сигналу, що виділяється в ланцюзі навантаження, а в варикапа - всього лише ефект модуляції параметра. Ослаблення впливу дробового ефекту настільки значно, що в параметричному підсилювачі рівень шумів визначається в основному тепловими шумами. У зв'язку з цим часто застосовують охолодження параметричного діода до 5 ... 10.

Недоліком параметричного підсилювача є складність розв'язки ланцюгів накачування і сигналу.

У схемі, представленої на малюнку 10.14, а, характерною для параметричних підсилювачів метрового діапазону, розв'язка здійснюється за допомогою розділових конденсаторів і блокувальних дроселів. У діапазоні СВЧ, на яких особливо широко застосовуються параметричні підсилювачі, доводиться вдаватися до вельми складних конструкцій, що поєднує в одному вузлі двочастотних коливальний ланцюг у вигляді порожніх резонаторів, варікап і спеціальні елементи розв'язки (циркулятор, спрямований ответвитель, поглинач, загороджувальний фільтр). Ці питання розглядаються в спеціальних курсах.

Розглянемо конденсатор зі змінною ємністю

,

мінливої ​​під дією напруги накачування u н(t) = U н cos ( w н t). Нехай до цього конденсатору прикладена змінна напруга u З(t) = U 1 cos ( w 1 t + j), Тоді ємнісний струм складе

Таким чином, в спектрі струму є компоненти з частотами w 1 , w н + w 1 і w н - w 1. Ці частоти можна виділити за допомогою досить високодобротних контурів, налаштованих на частоти w 1 і w 2 = w н ± w 1 і пов'язаних загальної нелінійної ємністю (рис. 65).

Опір втрат в першому контурі буде R 1 = R" 1 ||R i(де R i- внутрішній опір джерела сигналу). Нехай цей контур налаштований на частоту близьку до частоти підсилюється сигналу, т. Е. n 1 » w 1. Відповідно, другий контур L 2 C 2 R 2 налаштований на частоту w 2 = w н ± w 1 (n 2 » w 2). Розглянемо випадок, коли парціальні частоти n 1 і n 2 контурів далекі один від одного так, що зв'язаність мала. В цьому випадку нормальні частоти близькі до парціальним (зрушення між парціальної та відповідної нормальної частотами невеликий і ми можемо вважати, що він лежить в смузі пропускання контурів, т. Е. Кожен контур резонує на своїй власній частоті). Таким чином, свою частоту контур різко посилить, інші послабить.

При досить високій добротності контурів опору кожного контуру для частот, далеких від його парціальної частоти, практично дорівнюють нулю. Таким чином, контур є активним навантаженням лише в невеликій області частот поблизу своєї парціальної частоти. У розглянутій нами схемою в основному контурі активна потужність може виділятися тільки на частоті w 1, а в додатковому - на одній з частот w 2 = w н ± w 1. Таким чином, раз ми в кожному контурі можемо спостерігати тільки за однією частотою, то для цих частот запишемо рівняння гармонійного балансу

(7.20)

Нехай в якості нелінійної ємності узятий варікап. Тоді, як відомо,

.

оскільки u C = u 1 + u н - u 2, тоді в рамках гармонійного балансу ми повинні покласти u н = A н cos ( w н t), u 1 = A 1 cos ( w 1 t + y 1), u 2 = A 2 cos ( w 2 t + y 2) (фази y 1 і y 2 відрахувати від напруги накачування). Підставляючи ці вирази в вираз для заряду, отримаємо співвідношення для складових заряду на ємності Cна частотах w 1 і w 2:

У цьому випадку рівняння гармонійного балансу (7.20) при впливі гармонійного сигналу i 1 = I 1 cos ( w 1 t + j) Набирає вигляду:

Трохи спростимо ці вирази, ввівши парціальні частоти n 1 і n 2, расстройки x 1 і x 2, добротності Q 1 і Q 2 контурів підсилювача:

,  ;  ,  ;

,  .

Тоді в цих позначеннях рівняння (7.21) набуде вигляду

Отримане співвідношення має виконуватися в будь-який момент часу, тому в ньому слід прирівняти в правій і лівій частинах коефіцієнти при cos ( w 1 t + y 1) і sin ( w 1 t + y 1). Покладемо в правій частині j = y 1 + (j - y 1); ± y 2 = y 1 + (± y 2 - y 1), тоді після простих тригонометричних перетворень правій частині, отримаємо

Зведено в квадрат (7.25) і (7.26) і складемо, тоді можна отримати

Нагадаємо, що верхній знак відповідає випадку w 2 = w н + w 1, а нижній - w 2 = w н - w 1. Отриманий вираз показує, що амплітуда параметричного підсилювача з низькочастотної накачуванням ( w н = w 2 - w 1) істотно відрізняється від амплітуди підсилювача з високочастотної накачуванням ( w н = w 2 + w 1). Розглянемо тепер окремо кожен з цих випадків.

У першому випадку (при перетворенні вгору) точний максимальний сигнал буде досягнутий в результаті точної настройки контурів, т. Е. x 1 = x 2 = 0. У цьому випадку амплітуди коливань в першому і другому контурах:

,  .	(7.29)
Мал. 66. Залежність амплітуд A 1 і A 2 від амплітуди накачування A нпри точній настройці контурів підсилювача.	На рис. 66 зображена залежність A 1 і А 2 від А нпри точній настройці контурів підсилювача. З малюнка видно, що амплітуда коливань в першому контурі монотонно зменшується у міру збільшення амплітуди накачування. Таким чином, в цьому випадку посилення сигналу в першому контурі не відбувається. Однак, амплітуда коливань у другому контурі, пропорційна амплітуді вхідного сигналу при Ан< A 0 росте з ростом А н. Тому в системі можливе посилення з перетворенням частоти вгору, якщо в якості

вихідного сигналу використовувати коливання в другому контурі підсилювача. Такий підсилювач є нерегенеративного параметричних підсилювачем з перетворенням частоти вгору. Визначимо коефіцієнт його посилення за проектною потужністю. Під коефіцієнтом посилення по потужності будемо розуміти відношення потужності на виході підсилювача до потужності вхідного сигналу, що виділяється на узгодженому навантаженні. Якщо втрати першого контуру досить малі і R i << R"1, то R 1 » R i і джерело вхідного сигналу i 1 віддає в узгоджене навантаження мощностьn 1 = n 2. Таким чином, збільшення по потужності пов'язане лише зі збільшенням частоти квантів, а не їх числа, тому шуми такого підсилювача мінімальні і він досить стійкий.

Підсилювач ж з перетворенням частоти вниз ( w 2 = w н - w 1) є звичайним регенеративним підсилювачем і не дає ніяких переваг в порівнянні з регенеративним режимом одноконтурного підсилювача.

Параметричних підсилювачем називається пристрій, що містить коливальний контур, в якому під впливом зовнішнього джерела (генератора накачування) змінюється енергоємний параметр (ємність або індуктивність) і за рахунок відповідної організації коливальні системи здійснюється посилення сигналу.

Розрізняють напівпровідникові, ферритові і електронно-променеві параметричні підсилювачі.

Напівпровідникові параметричні підсилювачі (ППУ) в силу ряду позитивних властивостей (невелика необхідна потужність генератора накачування,

можливість мікромінітюрізаціі і т.д.) отримали найбільше застосування. Основним елементом ППУ є параметричний діод, що представляє собою назад-зміщений p-n-перехід, включений відповідним чином в коливальну систему, на який подається постійна змішання і напруга від генератора накачування, що створює модуляцію ємності. Залежність ємності діода від прикладеної напруги зсуву описується виразом:

де - контактна різниця потенціалів;

n - параметр, що характеризує нелінійні властивості ємності (для зварних діодів n = 1/2, для дифузійних - n = 1/3).

Якщо на назад-зміщений р-n-перехід подається напруга накачування, то зміна ємності діода можна описати

де,, - глибина модуляції ємності на відповідній гармоніці частоти накачування.

Внаслідок нелінійної залежності ємності параметричного діода від прикладеної напруги в ній можуть виникати струми різних комбінаційних частот

де m, n -цілі числа, що змінюються від до.

Якщо ємність не має втрат, то розподіл потужностей по комбінаційною частотам визначається співвідношенням Менлі-Роу

де - потужність на частоті.

Слід зазначити, що співвідношення Менлі-Роу випливають із закону збереження енергії для параметричного підсилювача.

Найцікавіші випадки, коли система працює на трьох частотах - частотах сигналу і накачування і одній з комбінаційних частот. Зазвичай комбінаційна частота являє собою або сумарну або рапюсшую частоти.

Розглянемо параметричний підсилювач, що працює па сумарною частоті, тобто комбінаційна частота являє собою суму частот

сигналу і генератора накачування. Стосовно до рівнянь Менлі-Роу зазначені три частоти можна представити як

Тоді на підставі співвідношень, Менлі-Роу можна записати

Режим роботи при цьому нерегенеративного, тому що при. Коефіцієнт посилення по потужності з другого рівняння визначається як

Параметричний підсилювач такого типу наливають стабільним підвищує перетворювачем. Їх застосування обмежується тим, що при посиленні сигналів діапазону СВЧ важко домогтися чималих коефіцієнтів посилення.

Розглянемо приклад, коли через нелінійну ємність зв'язуються коливальні ланцюги, налаштовані на частоти,,.

Відповідно до співвідношеннями Менлі-Роу маємо

Звідси випливає, що ланцюга частот, з точки зору параметричного впливу енергетично еквівалентні, потужність генератора накачування перекачується в обидві ці ланцюги або, іншими словами, негативна провідність вноситься як на частоті сигналу, так і на разностной частоті.

Отже, параметричні підсилювачі такого типу є регенеративними.

Залежно від співвідношення частот і резонанси можуть бути або в різних коливальних системах, або, якщо в одній коливальній системі.

У першому випадку параметричний підсилювач називають двоконтурним (контуру, налаштовані на частоту накачування не враховуються), у другому випадку - одноконтурним.

Найбільшого поширення набули двоконтурні ППУ відбивної типу, оскільки на відміну від одноконтурних ППУ не вимагають жорсткої фазировки частот сигналу і накачування і дозволяють реалізувати низькі шумові температури в поєднанні з хорошою широкополосностью.

Структурна схема параметричного підсилювача може бути представлена ​​в наступному вигляді (рис. 5.9).